流經(jīng)填充床的流體，在繞過固體填充物時(shí)會(huì)發(fā)生偏斜流動(dòng)的現(xiàn)象。假如流體分子在填充物層中前后各次偏斜的方向之間并沒有相互關(guān)系，則流體在沿床層作軸向運(yùn)動(dòng)時(shí)，某一給定分子被蘭換的徑向距離，可以用愛因斯坦(Einstein)的“隨機(jī)走動(dòng)”處理法予以描述這時(shí)，各個(gè)偏料程度在數(shù)且級(jí)上約略等于填充物的尺寸。
當(dāng)示蹤物在床層中往下移動(dòng)時(shí)，它將軸向地分散。這種現(xiàn)象可以再用擴(kuò)散模型來(lái)描述。
假如填充床比填充物長(zhǎng)100倍(幾乎都是如此)，軸向分散作用使高溫高壓反應(yīng)釜所箱長(zhǎng)度比活塞流高溫高壓反應(yīng)釜增加大約1%，從動(dòng)力學(xué)和催化劑再生程度的易變性方面來(lái)看，這種校正是可以忽略的。
有時(shí)發(fā)生的反應(yīng)是如此快，以致僅需要很短的床層，這時(shí)軸向分散作用就變得很重要，但是在這種情況下，擴(kuò)散模型也許不能應(yīng)用，而申聯(lián)釜式模型似乎更真實(shí)些。實(shí)際上系統(tǒng)中的溝流，或通過床層截面的流量顯著不平均，可能會(huì)引起嚴(yán)重的影響，導(dǎo)致大量的反應(yīng)物料通過床層而未曾反應(yīng)。為了避免這種情況，床層必齋比初步計(jì)算的要高得多。
某些以玻璃珠或離子交換樹脂填充床作實(shí)驗(yàn)的結(jié)果，是礁藺省導(dǎo)意義的。在各種情況下，用直徑為0.6毫米的球形順粒，長(zhǎng)度為1.34米的填充床層進(jìn)行階躍示蹤實(shí)驗(yàn)。所有試驗(yàn)的平均線速度。約為4毫米/秒。
對(duì)玻璃珠填充物的F曲線除了有些“尾巴”外，和擴(kuò)散模型很為一致。這種曲線已常有報(bào)道，并且表明擴(kuò)散模型不能對(duì)存留于填充床“死角”中殘余徽量物料的排除作良好的描述。對(duì)離子交換樹脂順粒，在不涉及和順拉發(fā)生交換反應(yīng)的情況下使用階躍示晾實(shí)驗(yàn)，其給果和用玻瑞珠的十分相似。只是尾巴更顯著些，這可能是由于示蹤物在離子交換樹脂顆粒間有少址吸附所引起?？偨Y(jié)起來(lái)說(shuō)，當(dāng)在填充床設(shè)計(jì)中涉及到反應(yīng)動(dòng)力學(xué)或傳質(zhì)速率時(shí)，軸向分散作用成為一個(gè)重要因素，這是罕見的。假如反應(yīng)或傳質(zhì)很快，而床層又是一個(gè)薄層時(shí)，分散作用必須考慮。反應(yīng)物流體通過床層，在填充物中比一般的疏松之處—例如在靠近管壁處，將會(huì)出現(xiàn)“溝流”。這種情況通常會(huì)導(dǎo)致高溫高壓反應(yīng)釜性能降低，并且不能用擴(kuò)散模型來(lái)描述。管徑和順位粒度之比愈小，溝流作用往往就愈是嚴(yán)重，并且當(dāng)比值約小于20時(shí)就嚴(yán)重了。因此，當(dāng)把小直徑填充床的中試實(shí)驗(yàn)結(jié)果，.用于放大時(shí)必須注意這個(gè)問題。在這種情況下，擴(kuò)散流動(dòng)模型不會(huì)有多大幫助。
當(dāng)示蹤物在床層中往下移動(dòng)時(shí)，它將軸向地分散。這種現(xiàn)象可以再用擴(kuò)散模型來(lái)描述。
假如填充床比填充物長(zhǎng)100倍(幾乎都是如此)，軸向分散作用使高溫高壓反應(yīng)釜所箱長(zhǎng)度比活塞流高溫高壓反應(yīng)釜增加大約1%，從動(dòng)力學(xué)和催化劑再生程度的易變性方面來(lái)看，這種校正是可以忽略的。
有時(shí)發(fā)生的反應(yīng)是如此快，以致僅需要很短的床層，這時(shí)軸向分散作用就變得很重要，但是在這種情況下，擴(kuò)散模型也許不能應(yīng)用，而申聯(lián)釜式模型似乎更真實(shí)些。實(shí)際上系統(tǒng)中的溝流，或通過床層截面的流量顯著不平均，可能會(huì)引起嚴(yán)重的影響，導(dǎo)致大量的反應(yīng)物料通過床層而未曾反應(yīng)。為了避免這種情況，床層必齋比初步計(jì)算的要高得多。
某些以玻璃珠或離子交換樹脂填充床作實(shí)驗(yàn)的結(jié)果，是礁藺省導(dǎo)意義的。在各種情況下，用直徑為0.6毫米的球形順粒，長(zhǎng)度為1.34米的填充床層進(jìn)行階躍示蹤實(shí)驗(yàn)。所有試驗(yàn)的平均線速度。約為4毫米/秒。
對(duì)玻璃珠填充物的F曲線除了有些“尾巴”外，和擴(kuò)散模型很為一致。這種曲線已常有報(bào)道，并且表明擴(kuò)散模型不能對(duì)存留于填充床“死角”中殘余徽量物料的排除作良好的描述。對(duì)離子交換樹脂順粒，在不涉及和順拉發(fā)生交換反應(yīng)的情況下使用階躍示晾實(shí)驗(yàn)，其給果和用玻瑞珠的十分相似。只是尾巴更顯著些，這可能是由于示蹤物在離子交換樹脂顆粒間有少址吸附所引起?？偨Y(jié)起來(lái)說(shuō)，當(dāng)在填充床設(shè)計(jì)中涉及到反應(yīng)動(dòng)力學(xué)或傳質(zhì)速率時(shí)，軸向分散作用成為一個(gè)重要因素，這是罕見的。假如反應(yīng)或傳質(zhì)很快，而床層又是一個(gè)薄層時(shí)，分散作用必須考慮。反應(yīng)物流體通過床層，在填充物中比一般的疏松之處—例如在靠近管壁處，將會(huì)出現(xiàn)“溝流”。這種情況通常會(huì)導(dǎo)致高溫高壓反應(yīng)釜性能降低，并且不能用擴(kuò)散模型來(lái)描述。管徑和順位粒度之比愈小，溝流作用往往就愈是嚴(yán)重，并且當(dāng)比值約小于20時(shí)就嚴(yán)重了。因此，當(dāng)把小直徑填充床的中試實(shí)驗(yàn)結(jié)果，.用于放大時(shí)必須注意這個(gè)問題。在這種情況下，擴(kuò)散流動(dòng)模型不會(huì)有多大幫助。
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